受激散射偏振光放大器

利用极化效应，部分光子和工作物质相互作用可产生连续光束，首先，研究人员加强了电子偏振散射以增强弛豫极化，从而确保基态的连续性。其次，利用磁场使偏置电流注入更多载流子，以满足偏振激光发射条件。

研究人员通过电激励微腔中砷化镓半导体样本获得极化，极化能量被快速传递给光子而使其迅速衰减，并基于其初始极化性能，作为单色光束从微腔中逸出。

第一个电激励偏振激光器自1996年该器件被提出以来，世界各国的研究人员始终致力于该项研究。目前该项研究已不再是科学界的奇迹，而发展成为一个真正的器件。LASSP可作为微芯片用于计算机，实现片上和片间光通信。

LASSP也可用于当今激光器应用的任何领域，如光通信和激光手术。目前LASSP只能在低温环境下工作，但开发者期望研制出可在室温环境下工作的LASSP。

美国密歇根大学研制出了受激散射偏振光放大器(LASSP)，可作为现有激光器的一种替代方案，能耗可减少1000倍。

检查放大器是否出现自激振荡，可以把放大器输入端对地短路，用示波器(或交流毫伏表)接在放大器输出端进行观察，自激振荡的频率一般比较高或极低，而且频率随着放大器电路参数的不同而变化(甚至拨动一下放大器内部导线的位置，频率也会改变)。振荡波形一般是比较规则的，而且幅度也较大，往往会使三极管处于饱和或截止状态。

高频自激振荡主要是由于安装、布线不合理引起的。例如输入线和输出线靠得太近，产生正反馈作用。因此，安装时，元器件布置要紧凑、缩短连线的长度，或进行高频滤波或加入负反馈，以压低放大器对高频信号的放大倍数或移动高频信号的相位，从而抑制自激振荡。

低频自激振荡是由于放大器各级电路共用一个直流电源引起的。因为电源总有一定的内阻，特别是电池用得时间太长或稳压电源质量不高，使得电源内阻比较大时，则会引起输出级接电源处的电压波动，此电压波动通过电源供电回路作用到输入级接电源处，使得输入级输出电压相应变化，经数级放大后，波形更厉害，如此循环，就会造成振荡。最常用的消除方法是在放大器各级电路之间加入"电源去耦电路"，以消除级间电源波动的互相影响。

散射光的波长与入射光相同，而其强度与波长λ成反比的散射，称瑞利散射定律，由瑞利于1871年提出。此定律成立的条件是散射微粒的线度小于波长。若入射光为自然光，不同方向散射光的强度正比于1+cosθ，θ为散射光与入射光间的夹角，称散射角。θ=0或π时散射光仍为自然光;θ=π/2时散射光为线偏振光;在其他方向上则为部分偏振光。根据瑞利散射定律可解释天空的蔚蓝色和夕阳的橙红色。

当散射微粒的线度大于波长时，瑞利散射定律不再成立，散射光强度与微粒的大小和形状有复杂的关系。G.米和P.德拜分别于1908年和1909年以球形粒子为模型详细计算3对电磁波的散射。米氏散射理论表明，当球形粒子的半径a<0.3λ/-2π时散射光强遵守瑞利定律，a较大时散射光强与波长的关系不再明显。用白光照射由大颗粒组成的物质时(如天空的云层等)，散射光仍为白色。气体液化时，在临界状态附近由密度涨落引起的不均匀区域的线度比波长要大，所产生的强烈散射使原来透明的物质变混浊，称为临界乳光。