中文名 | 矢量照明 | 优 点 | 节省能源 |
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释 义 | 把矢量运算的法则运用到照明领域 | 矢 量 | 既有大小又有方向的量 |
矢量图像,也称为面向对象的图像或绘图图像,在数学上定义为一系 列由线连接的点。矢量文件中的图形元素称为对象。每个对象都是一个自成一体的实体,它具有颜色、形状、轮廓、大小和屏幕位置等属性。既然每个对象都是一个自成一体的实体,就可以在维持它原有清晰度和弯曲度的同时,多次移动和改变它的属性,而不会影响图例中的其它对象。这些特征使基于矢量的程序特别适用于图例和三维建模,因为它们通常要求能创建和操作单个对象。基于矢量的绘图同分辨率无关。这意味着它们可以按最高分辨率显示到输出设备上。
矢量之间的运算要遵循特殊的法则。矢量加法一般可用平行四边形法则。由平行四边形法则可推广至三角形法则、多边形法则或正交分解法等。矢量减法是矢量加法的逆运算,一个矢量减去另一个矢量,等于加上那个矢量的负矢量。A-B=A (-B)。矢量的乘法。矢量和标量的乘积仍为矢量。矢量和矢量的乘积,可以构成新的标量,矢量间这样的乘积叫标积;也可构成新的矢量,矢量间这样的乘积叫矢积。例如,物理学中,功、功率等的计算是采用两个矢量的标积。W=F·S,P=F·v,物理学中,力矩、洛伦兹力等的计算是采用两个矢量的矢积。M=r×F,F=qv×B。
我国各地兴建的许多地下停车场,不仅安装大量光源,并且24小时照明,浪费了大量电能。矢量照明的应用即当有人、车出入需要照明时,系统会在高亮状态下运行,反之则保持节电的低亮状态,比传统照明方式节电80%以上。
矢量照明的原理即矢量图像的原理。矢量图像由被称为矢量的数学对象定义的线条和曲线组成。 矢量根据图像的几何特性描绘图像。 例如,矢量图形中的靴带由特定的宽度和长度定义,设置在特定位置,并以特定颜色填色。 不论是移动靴带、调整其大小,还是更改其颜色,都不会降低图形的品质。同样光束也可以根据不同的照明需要和照明环境、照明风格设计进行调整,即达到了视觉美化效果,也保证了光源质量。
传统照明只有一个单一的亮度指标,只调明暗,而矢量照明则是一个多维度、多参量照明。相对传统照明而言,它的优势更加明显:不仅能调明暗,还能调色温、色调,如可以根据个人喜好和场所需要调成偏绿、偏蓝、偏红等不同风格。LED光源出现后,把照明的概念拓展了,不光是一个照亮的问题,更重要的是发挥了一种环境渲染、改变氛围、增加情趣、调节情绪、改变心情的功能,从而给照明灯具赋予了新的内涵。2100433B
矢量,数学术语,又称向量。既有大小又有方向的量。一般来说,在物理学中称作矢量,在数学中称作向量。在计算机,矢量图可以无限放大永不变形。
矢量的概念实际上根源于格式塔心理学对人的视知觉的研究。格式塔心理学建立在大量实证的基础之上,主要研究人的知觉。格式塔心理学认为,我们人类在感知环境时,总是倾向于在头脑中去填充信息的缺失,使其成为易于掌控的完整的图案和形态。
比如下图。图1A图中的完形结果是左面的两个圆是一组,而图1B图的完形结果是右面的两个圆是一组。通过那两个鼻子,三个图形的位置并没有变,我们改变了三个圆之间的“力”。 图1 A图中左面两个圆之间的“引力”较大,让我们认为它们俩是一组。而图1B图中的两个小鼻子,为右面的两个圆形之间添加了一个更强大的吸引力,大过了左面两个圆之间的吸引力,我们觉得它们俩成了一组。 由于心理完形的存在,对图像的认识,人们就具有了共通的倾向性。这被格式塔心理学称为“力”。 在电影中,这种屏幕内的力引导观众的实现从一点到另一点。这样的力具有方向和强度,被称为“矢量”。
1 电压互感器 V/V 接矢量图及矢量计算 编辑 ABC569499305 2012年 10月 22日 一、电网电源矢量图 电网电源的矢量表示方式。三相电源互差 120o, ,相电压相序 依次为 UA(U AO)、UB(U BO)、UC(U CO),线电压相序依次为 UAB、 UBC、UCA。矢量图上各个电压用带箭头的线段和带下标的字母 来表示,下标的第一个字母是电压的高电位端,如 UAB 表示 A 端的电位高于 B 端,在矢量图上箭头指向 A。如下图 二、两台单相互感器 V/V 连接方式与矢量图 1、接线方式。 两台单相互感器 V/V 连接有多种方式,通常接法是首尾连接 法。电压互感器一次侧与二次侧接线柱傍都有标记。 老标准一次 侧首端为 A,末端为 X,二次侧首端为 a,末端为 x。新标准一 2 次侧首端为 A,末端为 B,二次侧首端为 a,末端为 b。通常接 线方式为一次侧 AB-
三 柏氏矢量 从上面介绍的两种基本类型的位错模型得知在位错线附近的一定区域内均发生了 晶格畸变,位错的类型不同, 则位错区域内 的原子排列情况 与晶格畸变的大小和方向都 不相同 柏氏矢量 人们设想,最好能有一个量, 用它不但可以表示 位错的性质 ,而且可以表示 晶格畸变的 大小和方向 ,从而使人们在研究位错时能够摆脱位错区域内原子排列具体细节的约束, 这就是所谓的柏氏矢量。 现以刃型位错为例说明柏氏矢量的确定方法: 在实际晶体中,从距位错一定距离的任一原子似出发,以至相邻原子为一步,沿逆 时针方向环绕位错线做一闭合回路,称之为柏氏回路。 在完整晶体中以同样的方向和步数做相同的回路,此时的回路没有封闭。 由完整晶体的回路 终点Q到始点M引一矢量 b,使该回路闭合, 这个矢量 b即为这条 位错线的柏氏矢量。 有了位错线和柏氏矢量就可以确定刃型位错的正负 通常先人为地规定位错线的方向, 然后用右
计算机中显示的图形一般可以分为两大类——矢量图和位图。矢量图使用直线和曲线来描述图形,这些图形的元素是一些点、线、矩形、多边形、圆和弧线等等,它们都是通过数学公式计算获得的。
由于矢量图形可通过公式计算获得,所以矢量图形文件体积一般较小。矢量图形最大的优点是无论放大、缩小或旋转等不会失真;最大的缺点是难以表现色彩层次丰富的逼真图像效果。
怎能用“矢量法”来解释“法矢量”?笑话。
常用的有矢量交会法、矢量图解法、矢量倾角法、矢量轨迹法和矢量包络线法等。总磁异常强度矢量(Ta)可直接观测或利用垂直磁异常和水平磁异常作图合成求得。矢量法不受地形限制,但正常场选择正确与否影响较大。计算之前也需要给定磁性体的几何形状。 2100433B
对于天体,为了方便论述,把天体看成质点。坡印廷矢量强度跟物质质量成正比例关系,坡印亭矢量向外围空间辐射是呈辐射状的。如图1所示。
图1中,圆圈表示天体;箭头表示坡印亭矢量;直线AB 表示通过质心任何一个方向,质心为O。
在质点的模型中,坡印亭矢量向外围空间辐射在各个方向是均匀的。图1中,在直线AB 方向上,天体从OA 方向向外围空间辐射的坡印亭矢量和从OB 方向向外围空间辐射的坡印亭矢量大小相等,方向相反,则有:
SOA SOB=0
式中SOA、SOB 分别表示OA、OB 方向上的坡印亭矢量。
质点向外围空间辐射在各个方向总是成对的,而且大小相等。所以对包围质点的封闭曲面的坡印亭矢量的矢量积分恒等于零。我们把质点向外围空间辐射的坡印亭矢量的矢量积分记为:∮s*Sds
则有∮s*Sds=0
通过上述分析,我们可以看出天体自身辐射的坡印亭矢量不会改变自己的运动状态。