静电位能简介

由于静电场是保守场，也即在静电场中移动电荷时，静电场力作功与路径无关，所以任一电荷在静电场中都具有势能，这势能叫静电位能（或静电势能）。

在力学中，重力是保力势能的概念；弹性力是保守力，可以引入弹性势能；由于静电场也是保守场，所以在研究静电力做功时，也可以引入相应的静电势能（简称电势能）的概念。

点电荷

对电荷体密度为

静电势能是标量，它的值与零电势点的选取有关，由静电势能可计算电荷或电荷系统（如电偶极子）所受的力和力矩。

国际单位制中，电势能的单位就是一般能量的单位，即焦耳，符号为

还有一种常用的能量单位名称为电子伏，符号为

针对局地环流能量转换问题，该工作系列讨论扰动位能理论及其应用。提出了扰动位能的新概念，将其分解为大气扰动位能(简称扰动位能)和表面扰动位能两个部分，给出了扰动位能各阶矩项的数学表达形式，结合资料指出二阶以上的扰动位能高阶矩项相对于其一阶矩项和二阶矩项来说是小量，并指出扰动位能二阶矩项的全球平均恰好等于传统的有效位能，但两者在物理意义上明显不同。

位能扰动位能的季节变化

扰动位能有明显的季节变化。从冬季和夏季带面积加权的整层大气扰动位能一阶矩项、二阶矩项及它们总和的垂直平均的全球分布。可知无论是扰动位能的一阶矩项、二阶矩项还是它们的总和都是冬半球的分布与年平均的情形相似。

与年平均情况一样，扰动位能的冬夏分布形势和变化与扰动位能一阶矩项的相似。从冬夏扰动位能的差可以较好地反映其年变化。在热带地区，由于太阳辐射变化不大而整层大气扰动位能的一阶矩项、二阶矩项以及扰动位能本身的年变化较小，这些量的年变化在陆地上比在海洋上要大。扰动位能的一阶矩项和扰动位能由冬到夏在北半球基本上是增大(除了北半球热带地区)，而在南半球则相反，增大和减弱最显著的地区分别位于大陆的上空。

南、北半球和全球平均的整层大气扰动位能的季节变化，可见半球平均的整层大气扰动位能的季节变化是显著的，但全球平均的季节变化很小，基本稳定。对于一阶矩项，北半球平均值夏季最大，冬季最小，南半球平均值正好相反，它们季节变化的幅度约为70×10⁶J。对于二阶矩项，南、北半球平均值的变化与一阶矩项的相反，其季节变化的幅度约为3.5×10⁶J，约是一阶矩项的二十分之一。为了维持平衡，存在着平均一阶矩项从冬半球向夏半球、平均二阶矩项从夏半球向冬半球的越赤道输送。

位能扰动位能与动能之间的联系

南、北半球和全球平均的整层大气总动能的季节变化与扰动位能二阶矩项的变化情况极为相似，似乎呈一固定的比例。这一点可以通过提供的南半球、北半球和全球平均的整层大气总动能和扰动位能二阶矩项的比值得到反映，对于全球平均而言，它们的比值较半球尺度情况更稳定，平均而言约为20%,说明从全球尺度上大气总动能的季节变化与扰动位能二阶矩项的关系密切。但从区域尺度或局地上看，两者之间的关系不明确，年平均整层大气总动能与扰动位能的二阶矩项之比的分布，可以看出一些急流区和季风区内的情况，同时，可见有些地区大气动能比扰动位能二阶矩项的数值还大不少，特别是在南北两半球副热带急流区，而且在这些地区在不同的季节大气动能比扰动位能二阶矩项甚至大80～100倍以上，表明在区域或局地的尺度，扰动位能二阶矩项并不能代表全位能中可以释放的那一部分(即全位能变为动能的部分)。然而，大气动能却与扰动位能一阶矩项的关系密切，两者呈现非常清楚的反向变化关系，其实对于任何局地上的情况都是如此，这种结果是符合能量学观点的，说明扰动位能对于局地环流动能维持的重要性。

弹性理论中的最小位能原理是用应变变分表示的弹性力学变分原理。

对于给定的弹性体，真实发生的位移使体系总位能的一次变分为零。记位移为u=(u₁,u₂,u₃)，应变为

以位移变分表示位能的变分，则有

势场又称保守力场这些力都称为保守力，保守力的特点是它对物体或电荷做功的大小，只和物体或电荷的始点和终点的位置有关，而和所循的途径无关。即当始、终点固定时，循直线或循很复杂的曲线，保守力所作的功相同；循任意曲线回旋一周，保守力作功为零，物体或电荷恢复原来的能量状态，因此机械能守恒，并因此可用势能的变化来描述保守力作功的大小。非保守力也称耗散力，如摩擦力和粘性力等，其作功大小不仅和起、终点有关，也和所循途径有关，循曲线回旋一周，不能恢复原来的能量状态，即机械能有所损失或有所增加，存在机械能和其他能量的转换。分析质点在势场中的运动时，经常用到势能、动能的转换，因此势能是动力学中的一个重要概念。重力势能是物体因为重力作用而拥有的能量,公式为EP=mg△h)