中文名 | 估计量效率 | 外文名 | Estimation efficiency |
---|---|---|---|
所属领域 | 数学 | 别 名 | 克拉默效率 |
定 义 | 估计量优良性的重要度量 | 范 围 | 介于1和0之间 |
在这里介绍两种常用的建立估计量的方法:矩估计法和最大似然估计法,前者便于实际应用,但是所得估计量优良性往往比较差;由后者得到的估计量在许多情形下具有各种优良性,然而使用时往往需要进行比较复杂的
计算。所谓矩估计法就是用样本(原点)矩来估计总体之理论矩,用样本矩的函数来估计总体理论矩的函数的一种估计方法。
斯托增伯格和雷利(Stolzenberg&Relies,1990)的蒙特卡罗研究,发现即使在选择式误差和结果式误差的二元正态分布成立时,赫克曼两步骤方法也存在严重的问题。使用严重删截的(90%)500个模拟个案,他们发现:赫克曼方法在相关参数估计的偏误和准确性上与OLS回归一般无异。他们由此推断,赫克曼方法在测量和修正样本选择性偏误中作用微小,不宜被经常使用。
斯托增伯格和雷利的文章对使用赫克曼方法修正样本选择性偏误的倾向敲响了警钟。然而其结论与尼尔森(Nelson,1984)的早期蒙特卡罗研究大不相同。后者认为赫克曼两步骤技术的问题可以很容易澄清。
尼尔森的文章比较OLS回归,赫克曼两步骤方法.以及最大似然估计法在修正选择性样本偏误中的作用。他特别关注各方法的效率(参数估计量的方差),提出了与伯克和雷(Berk&Ray,1982)及其他许多研究者相同的问题。在误差服从二元正态分布时,以下三项重要因素会影响赫克曼估计量的表现:
1.误差项e和u之间的相关系数p;
2.两列解释变量x和w之间的相关性;
3.样本删截或选择的程度(z=1的个案比例)。 无
论是尼尔森的研究,还是斯托增伯格和雷利的研究,都是将第三个因素固定,而使另外两个因素在各个模拟之间变化。在后者的研究中,样本的极大选择性(仅有10%的样本被选择)使OLS优于两步骤方法,因为在其他条件均等的情况下,它使后者的估计量在很大程度上失效。这是由于两步骤模型估计量的效率取决于用于修正样本选择性偏误的逆米尔斯比率与结果方程中的其他解释变量的相关程度。 2100433B
亦称克拉默效率。一切无偏估计量的克拉默-拉奥下界与给定估计量的方差之比,称做该估计量的效率。它是估计量优良性的重要度量。
估汁量的效率和渐近效率都介于1和0之间。效率等于1的估计量称做有效估计量;渐近效率等于1的估计量,称做渐近有效估计量。
建议您合理划分区域建模比较理想,因为全部建模必将影响计算机运行速度的。具体如何划分要看您怎么方便快捷了
25%
算量是按计算规则计算工程量的,不需要考虑现场施工因素,而翻样要考虑现场如何施工方便,两个软件针对的人群不同,针对的要求也不同,翻样的量只能用于施工,不能用于结算,同样算量的量仅能用于结算,不能用于现场...
介绍了利用“点估计”和“区间估计”估算已有建筑的可靠指标.这些方法能对结构的可靠性程度给出定量鉴定.
效率与所取截面有关。取压缩机进口截面和出口截面来计算效率,则为压缩机的效率。如果不包括进出气管在内,取压缩机中第一级进口截面和末级出口截面计算效率,则为压缩机级组的效率。如果取压缩机的一个级的进口截面和出口截面计算效率,则为级的效率。 2100433B
功率效率ηP是指发光体输出的发射功率P0与输入的激发功率Pi(光功率、电子束功率、电注入功率等)之比:ηP=P0/Pi,是一个无量纲的小于1的常数。因为多数发光体用于显示和照明,其功能是用人眼衡量的,但人眼只感觉可见光,且对不同波长的灵敏度也很不相同。因此,发射光谱不同的发光体,即使它们有相同的功率效率,人眼所见的亮度也不同。要反映这样的差别可用光度效率η1,它是发光体的发光通量Ф(以流明为单位)和激发功率Pi之比,η1=Ф/Pi,单位为流明/瓦。
显然,如已知发光体的发射光谱,则功率效率与光度效率可以相互换算。
在对发光体的基础研究中,尤其对于光致发光及注入式电致发光体,常用量子效率ηq表征发光效率。量子效率是指发光体发射的光子数N0与激发时吸收的光子数或注入的电子(空穴)数Ni之比:ηq=N0/Ni,是一个无量纲的数值。
对于光致发光材料,当激发与发射均为单色光或接近单色光时,量子效率与功率效率可以通过表式。
“热效率”有时被称为能量效率。在美国,在日常使用中,SEER是冷却设备以及在加热模式时热泵的能源效率的更常见的测量。对于能量转换加热装置,其常常表现出其峰值稳态热效率,例如,“该炉具有90%的效率”,但是季节能量效率的更详细的测量是年燃料利用效率(AFUE)。