钢筋应力-应变关系

（1）逐级连续加载应力-应变关系逐级连续加载系连续递增荷载施加于岩样上（单轴压缩）。对一般坚硬岩石，由其应力-应变曲线，可将变形过程大致划分为三个阶段。

①压密阶段开始加载，应变较大，但随着荷载加1大，应变反而渐减。这是由于岩石中裂隙的压密所致。当荷载卸除后，其可恢复的部分为岩石弹性变形的组成部分；面不能恢复的部分，

为塑性变形的组成部分。此段变形是以塑性变形为主。

②近似直线变形阶段随荷载继续加大，应力与应变基本上按比例增长。当荷载卸除后，岩石几乎可恢复原状，这是岩石弹性变形的主要阶段。

③破坏阶段随荷载继续增大，变形量不断增大，应力与应变的关系呈明显的非线性。此时由直线转变为曲线，即应变比应力的增长率大得多，最后直至岩样破坏。

（2）恒量重复加载、卸载应力-应变关系

每次加载、部载量相等，并重复加载、卸载多次，试验所获得应力应变关系曲线，其变形特点：最初应力-应变关系曲线很弯曲，且在卸载后不能恢复的塑性变形较大；往后塑性变形逐渐变小，应力-应变关系曲线愈陡，则愈接近于直线；后一级与前一级曲线分别近似平行，说明岩石经多次加载、卸载后，愈益呈现弹性变形。

（3）变量重复加载、卸载应力-应变关系

每次卸载后再逐级加大荷载，试验所获得的应力-应变关系曲线有如下特点：前一级卸载与随后一级之间，出现一回滞圈，说明了卸载时弹性变形恢复的滞后现象。如果每级卸载后的下一级加载量有规律地递增，则各级峰值应力连线基本呈一有规律的直线或曲线，并且其形态与前述逐级加载下的应力-应变曲线相似；与恒量重复加载、卸载一样，最初应力与应变曲线很弯曲，愈后愈近似直线；相邻两级加载、卸载的应力应变曲线，分别近于平行。 2100433B

由于负荷值的变化随时可以读出，但瞬间截面积很难直接读出。因此，一般只能得到工程应力，即由负荷和原始截面积计算所得。真应力是要通过一些假设，才由工程应力的测量后计算得到。

对于真应变，人们把整个拉伸过程划分成无数多个时间段，对于任何一个微小的时间段，试件的瞬时长度为

试件从

材料在塑性变形中的体积认为是不变的，即

所以真应力

由于

所以

根据上式就可以由工程应力应变关系得到真应力应变关系，继而画出真应力应变曲线。

应变在力学中定义为一微小材料元素承受应力时所产生的变形强度(或简称为单位长度变形量)，因此是一个无量纲量。公式记为

应变又可以分为正交应变与剪应变，正交应变的物理意义为长度的变形强度，剪应变的物理意义为角度变化量。

在直杆模型中，定义受外力的长度方向为纵向，不受力的长度方向为横向，当纵向直接受力而变形时，横向也会间接受影响而变形。因此定义受力的长度方向(纵向)由长度变形量除以原长而得“纵向正交应变”，不受力的横向以截面边长（或直径）的变形量除以原边长（或直径）而得的“横向正交应变”。横向正交应变与纵向正交应变之比的绝对值称作“泊松系数”，对大多数材料，此比值约为三分之一至四分之一。

和应力一样都是由柯西提出。