轨道角动量光束入射下的单球粒子散射

给出一种推导α粒子散射轨道方程的经典方法．

得到了目标坐标系中电流元辐射近场的表达式,验证了该函数的正确性。在目标坐标系中将电流元的辐射近场、散射场等用球矢量波函数展开,利用球矢量波函数的正交性得到了展开系数并给出了其数值结果及物理分析。在天线近场照射下,得到了目标散射场的解析解,对所得结果进行了数值仿真,利用矩量法验证了结果的正确性。结果表明,天线近场照射目标时,目标上的电磁波为te波和纵波,纵波是目标散射的主要因素,测量角θ对散射的影响较大。该方法可用于其他天线如相控阵天线等照射下目标散射以及目标电磁相互作用等领域的研究。

把半球形沉积谷和周围半空间场地分别用具有不同弹性模量和不同半径的球坐标描述。利用fourier-bessel级数展开法,在频域内给出了半空间中半球形沉积谷场地在平面rayleigh波入射下三维散射问题的解析解。利用这一解析解计算分析了入射波频率、场地软硬对场地内地表位移幅值的影响。

简要介绍了光源辐射功率和波长、粒子浓度、粒径、散射角、散射体积和光敏元件的受光面积等对散射光电感烟探测器的影响,散射光强度与散射角度和粒径的关系,并说明了利用后向散射来设计出对黑烟和白烟都敏感的光电感烟探测器成为可能.

三轴主惯量接近的航天器长期在轨采用惯性系的角动量管理,使用垂直于轨道面的某一主惯性轴为y轴,建立参考的惯性系进行控制器设计,轨道摄动使轨道长周期项与时间呈近似线性关系,导致控制器输出线性累加.针对此问题,分析轨道摄动导致控制律失效的原因,参考内模原理扩维方程,重新设计最优控制方法进行惯性系的角动量管理.通过半物理仿真表明了摄动补偿方法的可行性,且角动量和姿态长期稳定性均优于补偿前.

提出了一种利用总积分散射(tis)测量k9玻璃基片表面散射和体散射的实验方法。首先采用磁控溅射技术在基片表面沉积厚度为几十nm的金属ag薄膜,然后将基片的表面和体区分开考虑,通过tis测得了基片上下表面的均方根粗糙度,进而求得基片的总散射和表面散射,最后计算得到了体散射。分别利用tis和原子力显微镜(afm)测量了3个样品上表面所镀ag膜的均方根粗糙度,两种方法所得的均方根粗糙度的数值相差不明显,差值分别为0.08,0.11和0.09nm,表明tis和afm的测量结果相一致。利用该方法测得3块k9玻璃基片的总散射分别为6.06×10-4,5.84×10-4和6.48×10-4,表面散射介于1.25×10-4~1.56×10-4之间,由此计算得到的体散射分别为3.10×10-4,3.30×10-4和3.61×10-4。

介绍了一种用多模光纤构造的动态光散射粒径测量实验系统,系统中没有对接收光纤的孔径角加任何限制措施。分别用单分散,多分散和不同浓度的标准聚苯乙烯乳胶球悬浮液检测了该系统的适用性。结果表明,该系统可准确地测量浓度(体积分数)达5%的聚苯乙烯乳胶球溶液中悬浮颗粒的粒径分布。

对于单分散系统,可以用小角x射线散射(saxs)确定粒子的体积,这类工作迄今不多见。确定粒子体积需要大量计算工作,并且需要采用一些处理实验数据的特殊方法才能获得正确可靠的结果。

利用连续光纤激光器为泵浦源,对单模石英光纤中的受激喇曼散射进行了实验研究在较低功率泵浦下,观察到由自发喇曼散射向受激喇曼散射演化的过程中,光谱不断变窄;当stokes波信号功率较强时,观察到光谱峰值相对于泵浦波的频移量从440cm-1转化到490cm-1在改进耦合系统后,不仅观察到一级喇曼频移,并且观察到了高阶stokes光在产生多级喇曼光谱时能量移动比较复杂,每两级的喇曼频移间隔并不完全相同

为了研究单模光纤对城域网和接入网以及ftth的容量与性能的提升,使用大功率、窄线宽的高性能光纤激光器作为系统光源,分别测量了3种光纤到户用单模光纤的受激布里渊散射(sbs)阈值。从理论上分析了光纤sbs阈值估算公式及影响阈值的因素,理论估算值与实验测量值吻合很好。实验发现的一种g,652d光纤具有高达12mw的sbs阈值,对此进行了分析。

基于传输-散射理论设计了用于led照明的导光板网点结构。导光板网点具有直径40μm,高度10μm的微凹透镜结构,依据传输-散射理论对导光板分区并获得各分区域中的微透镜排布参数。为了验证所提出的网点排布能够实现导出光的高均匀性,建立了尺寸为70.0mm×41.5mm的微透镜结构的led导光板模型,并利用光线追迹的获得了90%的均匀度。本文所提出的方法可用于高均匀度led照明的导光板设计。

以formazin浊度标准液为基准,对hach公司生产的dr2010型分光光度计测量浊度的方法进行校准和改进。用数理统计方法对实验数据进行分析,得到不同浊度范围内的回归方程,并对回归方程给予检验和评估。经过计算机在线校准和改进后,浊度测量的准确度和精密度都显著提高,操作也更为简便。

用激光前向散射原理,研制成生化免疫分析用激光散射浊度仪。本文阐述了有关散射理论、仪器设计思想和实际应用效果,对若干主要设计问题作了详细的分析。

激光散射浊度仪的研制和若干设计问题

介绍了多模光纤在动态光散射中的应用,搭建了基于多模光纤的动态光散射实验系统,并用该系统测量了单分散、多分散以及不同浓度的标准聚苯乙烯乳胶球悬浮液.结果表明,该系统可准确地测量浓度达4.5%的聚苯乙烯乳胶球溶液中悬浮颗粒的粒径分布.

受激布里渊散射是光纤一种非常重要的非线性效应,不同光纤的受激布里渊散射阈值不同。在光纤通信系统和光纤分布式布里渊传感系统中,受激布里渊散射阈值的研究非常必要。设计并搭建受激布里渊散射阈值测量系统,实验测量了普通通信光纤(g.652)、大有效面积的非零色散位移光纤(g.655)在常温时的受激布里渊散射阈值。通过阈值测量可知,g.655光纤阈值明显大于g.652光纤,所以无论对于光纤通信系统,还是自发布里渊传感系统,都应优选g.655光纤。

采用大功率光纤激光器进行不同板厚的不锈钢的切割试验,研究了光束入射角对切割质量的影响。结果表明,在切割枪不同的倾斜姿态、不同板厚下,光束入射角对切割质量的影响也不同。

280w电脑摇头光束灯技术参数通道表: 电压:ac100-240v,50/60hz 额定功率:400w 光源类型：280w铂金杯泡 冷却系统:内置对流传热/风冷 光学系统 调焦:独立电子线性调焦 调光:0-100% 频闪:0-12次/秒 梦幻棱镜效果控制，三棱镜效果，效果镜效果 控制模式:dmx512/主从/自动/同步 lcd大液晶显示 dmx512通道:21ch 水平/垂直 水平5400,垂直2700, 水平/垂直速度可调 描微调:8/16bit 水平/垂直反向 1个铜制精细旋转图案盘（共10个金属图案片+2个玻璃图 案片+白光）+1个色盘（14种色+白光） 图案流水效果 图案双向旋转 光圈远距离梦幻效果 三棱镜，八棱镜，效果镜切换效果 色盘 14种颜色+白光 线性彩虹效果 其它特 尺寸

基于已有理论模型,利用1064nm连续波抽运源在不同抽运光强下对不同长度光纤抽运所产生的受激喇曼散射现象进行数值模拟,并对模拟结果作了分析.研究发现:发生受激喇曼散射现象时,抽运光强和光纤长度发生兑换;能量红移现象普遍存在,包括同阶stokes光谱内部和不同阶的stokes光谱之间.抽运光强越大,能量红移现象越明显.

本文(参照文献[1])用激光光束在滤纸上散射的方法来测量透明板的折射率。利用显微镜的测微装置可作精密测量。这种方法既简单又直观,也可作为课堂上的演示实验,有助于学生加深对几何光学基本概念的理解。实验装置如图1所示,将待测玻璃板铅

用10m长单模石英光纤进行受激拉曼散射温度特性研究,实验中发现在泵浦光和一级stokes左右出现了附加峰(称为双峰),其峰强度随温度的升高(80～295k)呈现先增加后减弱现象。当温度达到295k时,一级stokes双峰消失。由受激四光子混频理论计算可知,这种双峰现象是受激四光子混频的结果。同时对srs一级stokes所产生的受激四光子混频的stokes频移随温度升高由706.9cm-1增大到712.9cm-1和其半宽度由1.75nm增至2.18nm的现象也进行了解释。

宽大而昂贵的室内区域对传统的消防安全系统是一个大难题,其原因在于,为了有效探测烟雾,需要安装复杂的多重叠传感器网络。而光束感烟探测器正是为解决这一问题而设计的。安装在墙壁上的单个光束探测器能探测1500m2之内的烟雾,从减少了探测器的数量,增加了安装速度,降低了安装和布线成本,减少了对美观的破坏。与顶装式(安装于顶棚上的)相比,壁装式(安装于墙壁上的)更便于维护,低位(低标高)控制器可以加快维护速度,简化维护过程。因此,本来需要15个点型探测器的空间现在借助一个低位控制器就可实现维护,